龍骨機(jī)

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表面活性元素在金屬表面富集，當(dāng)接近熔點(diǎn)時(shí)尤為顯著。因?yàn)樵谌埸c(diǎn)附近的液體中有大

的原子集團(tuán)，它們對(duì)體積大的原子的排擠也就越明顯。但是溫度升高時(shí)，原子排列的不規(guī)

性增加，溶質(zhì)和溶劑容易均勻混合，而削弱了表面富集現(xiàn)象。因而，隨著溫度的升高，表

張力反而有所增大，到一定溫度后，表面張力又降低。

原子體積很小的Ｃ、Ｏ、Ｓ等元素，在金屬中容易間隙到晶格中，也使晶格歪曲，勢(shì)能

加，也被排擠到金屬表面，成為表面活性元素。由于這些元素的自由電子很少，表面張力

，也會(huì)使金屬的表面張力降低。圖１１２所示為鎂合金中加入第二組元后表面張力的變化

這就意味著當(dāng)溫度升高，能量從Ｗ０→Ｗ１→Ｗ２→Ｗ３→Ｗ４ 時(shí)，其間距 （振幅中心位置）將由

Ｒ０→Ｒ１→Ｒ２→Ｒ３→Ｒ４。也就是說(shuō)，原子間距離將隨溫度的升高而增加，即產(chǎn)生熱膨脹。另

一方面，空穴的產(chǎn)生也是物體膨脹的原因之一。由于能量起伏，一些原子則可能越過(guò)勢(shì)壘跑

到原子之間的間隙中或金屬表面，而失去大量能量，在新的位置上作微小振動(dòng) （圖１３）。

有機(jī)會(huì)獲得能量，又可以跑到新的位置上。如此下去，它可以在整個(gè)晶體中 “游動(dòng)”，這個(gè)

過(guò)程稱為內(nèi)蒸發(fā)。原子離開(kāi)點(diǎn)陣后，留下了自由點(diǎn)陣———空穴。

方程式（１１８）給出的是各參量之間的最普遍關(guān)系，它可以確定一切固體內(nèi)的導(dǎo)熱現(xiàn)象。

因此，導(dǎo)熱微分方程可以用來(lái)確定鑄件和鑄型的溫度場(chǎng)。由于導(dǎo)熱微分方程式是一個(gè)基本方

程式，用它來(lái)解決某一具體問(wèn)題時(shí)，為了使方程式的解

確實(shí)成為該具體問(wèn)題的解，就必須對(duì)基本方程式補(bǔ)充一

些附加條件。這些附加條件就是一般所說(shuō)的單值性條件。

它們把所研究的特殊問(wèn)題從普遍現(xiàn)象中區(qū)別出來(lái)。

在不穩(wěn)定導(dǎo)熱（ｔτ≠０）的情況下，導(dǎo)熱微分方程的解

具有非常復(fù)雜的形式。目前只能用來(lái)解決某些特殊的問(wèn)

題。例如，對(duì)于形狀最簡(jiǎn)單的物體 （如平壁、圓柱、

球），它們的溫度場(chǎng)都是一維的，可以得到解決。