專用光伏支架成型機(jī)

使用微信掃描二維碼分享朋友圈，成交更快更簡(jiǎn)單！

３厚壁金屬型中的凝固

當(dāng)金屬型的涂料層很薄時(shí)，厚壁金屬型中凝固金屬和鑄型的熱阻都不可忽略，因而

都存在明顯的溫度梯度。由于此時(shí)金屬鑄型界面的熱阻相對(duì)很小，可忽略不計(jì)，則鑄

型內(nèi)表面和鑄件表面溫度相同?？梢哉J(rèn)為，厚壁金屬型中的凝固傳熱為兩個(gè)相連接的

半無(wú)限大物體的傳熱，整個(gè)系統(tǒng)的傳熱過(guò)程取決于鑄件和鑄型的熱物理性質(zhì)，其溫度

分布如圖１２７所示。

４水冷金屬型中的凝固

在水冷金屬型中，是通過(guò)控制冷卻水溫度和流量使鑄型溫度保持近似恒定 （ｔ２Ｆ＝ｔ２０），

在不考慮金屬鑄型界面熱阻的情況下，凝固金屬表面溫度等于鑄型溫度 （ｔ１Ｆ＝ｔ２０）。在這

種情況下，凝固傳熱的主要熱阻是凝固金屬的熱阻，鑄件中有較大的溫度梯度。系統(tǒng)的溫度

分布如圖１２８所示。

因?yàn)榭昭?span style='line-height:1.5;'>數(shù)目的增加不可能是突變的。因此，對(duì)于這種突變，應(yīng)當(dāng)理解為金屬已熔化，已由固態(tài)變?yōu)?/span>

液態(tài)，發(fā)生狀態(tài)改變?cè)斐傻?。從圖１１可以看出，假設(shè)在熔點(diǎn)附近原子間距達(dá)到了Ｒ１，原

子具有很高的能量，很容易超過(guò)勢(shì)壘而離位。但是在相鄰原子最引力作用下，仍然要向平

衡位置運(yùn)動(dòng)。雖然此時(shí)離位原子和空穴大為增加，金屬仍表現(xiàn)為固體性質(zhì)。若此時(shí)從外界供

給足夠的能量———熔化潛熱，使原子間距離超過(guò)Ｒ１，原子間的引力急劇減小，從而造成原

子結(jié)合鍵突然破壞，金屬則從固態(tài)進(jìn)入熔化狀態(tài)。

３表面張力引起的附加壓力

假設(shè)液體中有一半徑為ｒ的球形氣泡，

由于液體表面張力造成了指向內(nèi)部的力ｐ

（圖１１３）。若將球的體積增大ΔＶ，則必須

克服阻力ｐ而對(duì)它做功：ΔＷ＝ｐΔＶ。而

這一所做之功變?yōu)楸砻娣e增大后的表面自

由能增量：ΔＦ＝σΔＳ（ΔＳ為球體增大之表面積）

則ｒ１＝ｒ２＝ｒ。附加壓力ｐ也稱拉普拉斯壓力。

如液面凸起 （不潤(rùn)濕），附加壓力為正值，液面下凹 （潤(rùn)濕），附加壓力為負(fù)值，如圖

４所示。造型材料一般不被液態(tài)金屬潤(rùn)濕，即θ＞９０°（θ為潤(rùn)濕角）。故液態(tài)金屬在鑄型

道內(nèi)的表面是凸起的，如圖１１５所示，此時(shí)產(chǎn)生指向內(nèi)部的附加壓力。