波浪瓦850壓瓦機(jī)

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空穴的產(chǎn)生使局部地區(qū)能壘

降低，鄰近的原子則進(jìn)入空穴位置，造成空穴的移動。溫度愈高，原子的能量愈大，產(chǎn)生的

空穴數(shù)目愈多，從而使金屬膨脹。在熔點(diǎn)附近，空穴數(shù)目可達(dá)原子總數(shù)的１０％。

當(dāng)把金屬加熱到熔點(diǎn)時(shí)，會使金屬的體積突然膨脹３％～５％。這個(gè)數(shù)值等于固態(tài)金屬

力學(xué)溫度零度加熱到熔點(diǎn)前的總膨脹量。除此之外，金屬的其他性質(zhì)如電阻、黏性等在

度下發(fā)生突變。同時(shí)，這種突變還反映在熔化潛熱上，即金屬在此時(shí)吸收大量熱量，溫

不升高。這些突變現(xiàn)象是不能僅僅用離位原子和空穴數(shù)目的增加加以解釋的。

還可以把固液部分劃分為兩個(gè)

帶。在右邊的帶里，晶體已經(jīng)連成骨架，但是液體

還能在其間移動。在左邊的帶里，因?yàn)橐呀咏滔?/p>

線溫度，固相占絕大部分，并已連結(jié)成為牢固的晶

體骨架，存在于骨架之間的少量液體被分割成一個(gè)

個(gè)互不溝通的小 “溶池”（圖中的黑點(diǎn)）。當(dāng)這些小

溶池進(jìn)行凝固而發(fā)生體積收縮時(shí)，得不到液體的補(bǔ)

充。固液部分中兩個(gè)帶的邊界叫 “補(bǔ)縮邊界”。以

上是某一瞬間的凝固情景。在鑄件的凝固過程中，凝固區(qū)域按動態(tài)曲線所示的規(guī)律向鑄件中心推進(jìn)。

方程式（１１８）給出的是各參量之間的最普遍關(guān)系，它可以確定一切固體內(nèi)的導(dǎo)熱現(xiàn)象。

因此，導(dǎo)熱微分方程可以用來確定鑄件和鑄型的溫度場。由于導(dǎo)熱微分方程式是一個(gè)基本方

程式，用它來解決某一具體問題時(shí)，為了使方程式的解

確實(shí)成為該具體問題的解，就必須對基本方程式補(bǔ)充一

些附加條件。這些附加條件就是一般所說的單值性條件。

它們把所研究的特殊問題從普遍現(xiàn)象中區(qū)別出來。

在不穩(wěn)定導(dǎo)熱（ｔτ≠０）的情況下，導(dǎo)熱微分方程的解

具有非常復(fù)雜的形式。目前只能用來解決某些特殊的問

題。例如，對于形狀最簡單的物體 （如平壁、圓柱、

球），它們的溫度場都是一維的，可以得到解決。