龍骨設(shè)備

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距離再縮短時(shí)，吸引力又逐漸減小，

到Ｒ＝Ｒ０時(shí)，相互作用力等于零 （Ｆ＝０），此時(shí)達(dá)到平衡，

Ｒ０ 為平衡距離。當(dāng)距離小于平衡距離Ｒ０ 時(shí)，出現(xiàn)排斥力

（Ｐ＞０），并隨距離的繼續(xù)縮短而迅速增大。作用力Ｆ是由

引力和斥力構(gòu)成的合力。吸引力是異性電荷間的庫侖引

力；排斥力是同性電荷之間的斥力和。兩個(gè)原子的相互作

用勢能Ｗ （Ｒ）的曲線如圖１１（ｂ）所示，可見在Ｒ＝Ｒ０

時(shí)，對應(yīng)于能量的極小值，狀態(tài)穩(wěn)定。這說明，原子之間

傾向于保持一定的間距，這就是在一定條件下，金屬中的

原子具有一定排列的原因。

對于結(jié)晶溫度范圍較寬的合金，散失一部分

（約２０％）潛熱后，晶粒就連成網(wǎng)絡(luò)而阻塞流動(dòng)，

大部分結(jié)晶潛熱的作用不能發(fā)揮，所以對流動(dòng)性影

響不大。但是，也有例外的情況，當(dāng)初生晶為非金

屬，或者合金能在液相線溫度以下以液固混合狀

態(tài)，在不大的壓力下流動(dòng)時(shí)，結(jié)晶潛熱則可能是個(gè)

重要的因素。例如，在相同的過熱度下ＡｌＳｉ合金的流動(dòng)性，在共晶成分處并非大值，而

在過共晶區(qū)里繼續(xù)增加 （圖１２１），就是因?yàn)槌跎柘嗍潜容^規(guī)整的塊狀晶體，且具有較小

的機(jī)械強(qiáng)度，不形成堅(jiān)強(qiáng)的網(wǎng)絡(luò)，能夠以液固混合狀態(tài)在液相線溫度以下流動(dòng)。

對應(yīng)著漸次收縮的鑄型體積，鑄件的冷卻速度比平面部分要小。由此可以

推論，鑄型中被液態(tài)金屬三面包圍的突出部分、型芯以及靠近內(nèi)澆道附近的鑄型部分，由于

有大量金屬液通過，被加熱到很高溫度，吸熱能力顯著下降，相對應(yīng)的鑄件部分，其溫度場

就比較平坦。

　　二、不同界面熱阻條件下的溫度場

１鑄件在絕熱鑄型中凝固

砂型、石膏型、陶瓷型、熔模鑄造等鑄型材料的熱導(dǎo)率遠(yuǎn)小于凝固金屬的熱導(dǎo)率，可統(tǒng)

稱為絕熱鑄型。因此，在凝固傳熱中，金屬鑄件的溫度梯度比鑄型中的溫度梯度小得多。相

對而言，金屬中的溫度梯度可忽略不計(jì)。