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公司基本資料信息
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距離再縮短時(shí)，吸引力又逐漸減小，
到Ｒ＝Ｒ０時(shí)，相互作用力等于零 （Ｆ＝０），此時(shí)達(dá)到平衡，
Ｒ０ 為平衡距離。當(dāng)距離小于平衡距離Ｒ０ 時(shí)，出現(xiàn)排斥力
（Ｐ＞０），并隨距離的繼續(xù)縮短而迅速增大。作用力Ｆ是由
引力和斥力構(gòu)成的合力。吸引力是異性電荷間的庫(kù)侖引
力；排斥力是同性電荷之間的斥力和。兩個(gè)原子的相互作
用勢(shì)能Ｗ （Ｒ）的曲線如圖１１（ｂ）所示，可見(jiàn)在Ｒ＝Ｒ０
時(shí)，對(duì)應(yīng)于能量的極小值，狀態(tài)穩(wěn)定。這說(shuō)明，原子之間
傾向于保持一定的間距，這就是在一定條件下，金屬中的
原子具有一定排列的原因。
對(duì)應(yīng)著漸次收縮的鑄型體積，鑄件的冷卻速度比平面部分要小。由此可以
推論，鑄型中被液態(tài)金屬三面包圍的突出部分、型芯以及靠近內(nèi)澆道附近的鑄型部分，由于
有大量金屬液通過(guò)，被加熱到很高溫度，吸熱能力顯著下降，相對(duì)應(yīng)的鑄件部分，其溫度場(chǎng)
就比較平坦。
二、不同界面熱阻條件下的溫度場(chǎng)
１鑄件在絕熱鑄型中凝固
砂型、石膏型、陶瓷型、熔模鑄造等鑄型材料的熱導(dǎo)率遠(yuǎn)小于凝固金屬的熱導(dǎo)率，可統(tǒng)
稱為絕熱鑄型。因此，在凝固傳熱中，金屬鑄件的溫度梯度比鑄型中的溫度梯度小得多。相
對(duì)而言，金屬中的溫度梯度可忽略不計(jì)。
晶體中每個(gè)原子皆在平衡位置附近振動(dòng) （即所謂熱振
動(dòng)），溫度升高時(shí)振動(dòng)能量增加，振動(dòng)頻率和振幅加大。
以雙原子為模型 （圖１２），假設(shè)左邊的原子在坐標(biāo)原點(diǎn)被
固定，而右邊的原子是自由的。當(dāng)溫度升高時(shí)，右邊自由
振動(dòng)原子的振幅增大，此時(shí)，若該原子以Ｒ０ 為原點(diǎn)作簡(jiǎn)諧振動(dòng)，則其平衡位置仍是Ｒ０，這
樣就不會(huì)發(fā)生膨脹。但勢(shì)能曲線向右是水平漸近線，向左是垂直漸近線，是極不對(duì)稱的。
