節(jié)能龍骨機(jī)

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距離再縮短時(shí)，吸引力又逐漸減小，

到Ｒ＝Ｒ０時(shí)，相互作用力等于零 （Ｆ＝０），此時(shí)達(dá)到平衡，

Ｒ０ 為平衡距離。當(dāng)距離小于平衡距離Ｒ０ 時(shí)，出現(xiàn)排斥力

（Ｐ＞０），并隨距離的繼續(xù)縮短而迅速增大。作用力Ｆ是由

引力和斥力構(gòu)成的合力。吸引力是異性電荷間的庫侖引

力；排斥力是同性電荷之間的斥力和。兩個(gè)原子的相互作

用勢能Ｗ （Ｒ）的曲線如圖１１（ｂ）所示，可見在Ｒ＝Ｒ０

時(shí)，對應(yīng)于能量的極小值，狀態(tài)穩(wěn)定。這說明，原子之間

傾向于保持一定的間距，這就是在一定條件下，金屬中的

原子具有一定排列的原因。

對應(yīng)著漸次收縮的鑄型體積，鑄件的冷卻速度比平面部分要小。由此可以

推論，鑄型中被液態(tài)金屬三面包圍的突出部分、型芯以及靠近內(nèi)澆道附近的鑄型部分，由于

有大量金屬液通過，被加熱到很高溫度，吸熱能力顯著下降，相對應(yīng)的鑄件部分，其溫度場

就比較平坦。

　　二、不同界面熱阻條件下的溫度場

１鑄件在絕熱鑄型中凝固

砂型、石膏型、陶瓷型、熔模鑄造等鑄型材料的熱導(dǎo)率遠(yuǎn)小于凝固金屬的熱導(dǎo)率，可統(tǒng)

稱為絕熱鑄型。因此，在凝固傳熱中，金屬鑄件的溫度梯度比鑄型中的溫度梯度小得多。相

對而言，金屬中的溫度梯度可忽略不計(jì)。

晶體中每個(gè)原子皆在平衡位置附近振動(dòng) （即所謂熱振

動(dòng)），溫度升高時(shí)振動(dòng)能量增加，振動(dòng)頻率和振幅加大。

以雙原子為模型 （圖１２），假設(shè)左邊的原子在坐標(biāo)原點(diǎn)被

固定，而右邊的原子是自由的。當(dāng)溫度升高時(shí)，右邊自由

振動(dòng)原子的振幅增大，此時(shí)，若該原子以Ｒ０ 為原點(diǎn)作簡諧振動(dòng)，則其平衡位置仍是Ｒ０，這

樣就不會(huì)發(fā)生膨脹。但勢能曲線向右是水平漸近線，向左是垂直漸近線，是極不對稱的。