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公司基本資料信息
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可以看到，液態(tài)鋁中的原子的排列在幾個原子間距的小范圍內(nèi)，與其固態(tài)鋁原子的排列
圖１５?。罚埃啊鏁r液態(tài)Ａｌ中原子分布曲線
［當(dāng)ｒ→∞時，ρ（ｒ）→ρ０，表示
較大體積中的原子平均密度
（相當(dāng)于非晶態(tài)材料）］
方式基本一致，呈現(xiàn)出一定的有規(guī)則排列；而距離遠(yuǎn)的原子
排列就不同于固態(tài)了，表現(xiàn)為無序狀態(tài)。這也是液態(tài)金屬結(jié)
構(gòu)的主要特征，稱之為 “近程有序”、“遠(yuǎn)程無序”結(jié)構(gòu)。
（３）液態(tài)金屬結(jié)構(gòu)的理論模型 對液態(tài)金屬結(jié)構(gòu)的理
論描述至今還沒有一個公認(rèn)的、系統(tǒng)的、科學(xué)的模型。以
下就幾類典型模型做簡要介紹。
對應(yīng)著漸次收縮的鑄型體積，鑄件的冷卻速度比平面部分要小。由此可以
推論，鑄型中被液態(tài)金屬三面包圍的突出部分、型芯以及靠近內(nèi)澆道附近的鑄型部分，由于
有大量金屬液通過，被加熱到很高溫度，吸熱能力顯著下降，相對應(yīng)的鑄件部分，其溫度場
就比較平坦。
二、不同界面熱阻條件下的溫度場
１鑄件在絕熱鑄型中凝固
砂型、石膏型、陶瓷型、熔模鑄造等鑄型材料的熱導(dǎo)率遠(yuǎn)小于凝固金屬的熱導(dǎo)率，可統(tǒng)
稱為絕熱鑄型。因此，在凝固傳熱中，金屬鑄件的溫度梯度比鑄型中的溫度梯度小得多。相
對而言，金屬中的溫度梯度可忽略不計(jì)。
可以看出，鑄件的溫度場隨時間而變化，為不穩(wěn)定溫度場。鑄件斷面上的溫度場
也稱溫度分布曲線。如果鑄件均勻壁兩側(cè)的冷卻條件相同，則任何時刻的溫度分布曲線
對鑄件壁厚的軸線是對稱的。溫度場的變化速率，即為表征鑄件冷卻強(qiáng)度的溫度梯度。
溫度場能更直觀地顯示出凝固過程的情況。
圖１３１所示是鑄件的凝固動態(tài)曲線，也是根據(jù)直接測量的溫度時間曲線繪制的：首先
圖１３１（ａ）上給出合金的液相線和固相線溫度，把二直線與溫度時間曲線相交的各點(diǎn)分
標(biāo)注在圖１３１（ｂ）（ｘ／Ｒ，τ）坐標(biāo)系上，再將各點(diǎn)連接起來，即得凝固動態(tài)曲線?？v坐標(biāo)
子ｘ是鑄件表面向中心方向的距離，分母Ｒ是鑄件壁厚之半或圓柱體和球體的半徑。因
固是從鑄件壁兩側(cè)同時向中心進(jìn)行，所以ｘ／Ｒ＝１表示已凝固至鑄件中心。
