粘結(jié)釹鐵硼磁鐵

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上式為以各節(jié)點矢量磁位為未知數(shù)的多元線性方程組，解此

程組便可求得各節(jié)點矢量磁位 A的數(shù)值解。再根據(jù)場強 B與

位A之間的關(guān)系，便可求得所論場域內(nèi)各點的場強B值。

3 漏磁系數(shù)σ計算的預(yù)估反算法

及磁勢的設(shè)計計算

由式（1）可推得漏磁系數(shù)σ

σ=

0.4πIN

Hδ

（23）

可見對一設(shè)定的磁系，可采用所述有限元法求得其場強H，

后按式（23）便可算出漏磁系數(shù) σ。因此在設(shè)計螺線管磁系時，

們可按以下步驟來進行漏磁系數(shù)計算和螺線管磁勢的計算。計

算時，通常工作氣隙高度 δ、工作空間的大小及氣隙所要求的場

強H0是預(yù)先給定的。

23

高梯度磁選是20世紀60年代末70年代初發(fā)展起來的磁選

技術(shù)，它是處理微米級弱磁性物料的主要選礦方法之一。近年

，高梯度磁選在金屬礦和非金屬礦選礦方面正在被人們廣泛重

，并逐漸得到廣泛應(yīng)用。在其中，人們認識到它對分選微細粒

磁性物料的獨特效果，以及由于微細粒的特性給分選帶來的復

（1）分選體系物化性質(zhì)的復雜性。微細粒礦物比表面大，表

面能及表面活性大，其表面行為對分選有重大影響。微細粒懸浮

液類似于膠體有布朗運動和擴散行為。研究

［1］

表明，對于經(jīng)過細

磨后的物料，表面可產(chǎn)生與硅酸相似的紊亂表面層，能使礦物表

面力場飽和程度增加；細磨可以使礦物發(fā)生多晶質(zhì)型變化，如方

解石變?yōu)轹笔?，石英可變?yōu)榉蔷з|(zhì)二氧化硅等。這些都使分選體

系的組分及其性質(zhì)復雜化。

 對于矩形鋼毛，當將其軸向垂直于磁場方向置于磁場中并研

究其中間區(qū)段的磁場特性時，可以忽略其兩端的邊緣效應(yīng)而將問

題理想化為兩維場進行研究。

有限差分法原則上是用于求解閉合場域內(nèi)函數(shù)數(shù)值解的方

法

［4］

。由于鋼毛對周圍磁場的影響從理論上說可涉及無窮遠，因

而所論場域應(yīng)是無窮大的非閉合場域；為了對所研究的問題進行

有限差分運算，須先合理地給定閉合邊界并確定邊界條件。

圖1 場域邊界確定圖

現(xiàn)以單絲介質(zhì)為例進行研究。

對于圖 1所示的單絲介質(zhì)，abcd

為其橫切面，在其周圍對稱地取

定足夠大的場域邊界 ABCD，使磁

化后的 abcd對周界 ABCD及其以

外區(qū)域的影響變得很小以致可以

忽略。此時，ABCD周界上及其外

部區(qū)域的磁場已接近均勻的背景

磁場 B0。于是，周界 ABCD上的

邊界條件可分段給出為