強(qiáng)力永磁棒批發(fā)

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x———離開某一鐵芯端面的距離，cm。

插入平鐵芯或尖削鐵芯，磁場(chǎng)強(qiáng)度的變化規(guī)律是一致的，只

值有所不同。

4 結(jié) 論

1）未鎧裝螺線管軸線中點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度隨其長(zhǎng)度增加而增

最后趨于飽和。

2）未鎧裝螺線管磁利用系數(shù)隨其長(zhǎng)度增加而增加，無限長(zhǎng)

管磁利用系數(shù)最-大，等于1；對(duì)于 α =3的有限長(zhǎng)螺線管，β

時(shí)，磁利用系數(shù)可達(dá)0.95，β=4時(shí)約為0.8。

3）鎧裝螺線管內(nèi)腔為一均勻磁場(chǎng)，在鐵鎧未達(dá)磁飽和的條

，內(nèi)腔的磁場(chǎng)強(qiáng)度只與螺線管單位長(zhǎng)度的安匝數(shù)有關(guān)，其值

=0.4πIn。

4）鎧裝螺線管內(nèi)腔插入鐵芯時(shí)，鐵芯對(duì)磁場(chǎng)強(qiáng)度的貢獻(xiàn)可

數(shù)方程式表示，一端插入鐵芯時(shí)內(nèi)腔的總磁場(chǎng)強(qiáng)度 H=

In+H0e

-c

兩端插入鐵芯時(shí)，H =0.4πIn+H0e

-cx

e

-c（1-x）

。

另外，在半徑為b的聚磁介質(zhì)上捕收的顆粒，受到流體剪應(yīng)

的作用，當(dāng)顆粒半徑a小于邊界層厚度時(shí)，由剪應(yīng)力所決定的

能為

中：ρ、η———流體密度和黏度；

v———流體運(yùn)動(dòng)速度；

x———顆粒與聚磁介質(zhì)表面間距離；

θ———流體流動(dòng)方向與介質(zhì)剪應(yīng)力間夾角。

在微細(xì)粒高梯度磁選體系的這些復(fù)雜的相互作用中，要捕收

磁性顆粒和非磁性顆粒的相互作用總勢(shì)能可用式（1）+（2）表

；磁性顆粒之間的相互作用總勢(shì)能可用式（1）+（3）+（4）表

；非磁性顆粒間的作用總勢(shì)能可用式（1）+（3）表示；而磁性顆

與介質(zhì)作用的相互作用總勢(shì)能可用式（5）+（6）+（7）+（8）表

。這些相互作用的勢(shì)能對(duì)高梯度磁選的分選效率起著重要作

，調(diào)節(jié)和控制它們是強(qiáng)化高梯度磁選的有效途徑，而這要通過

化礦漿性質(zhì)來實(shí)現(xiàn)。

由表1和圖5可見，螺線管中點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)與電流密度成正比。當(dāng)

匝數(shù)和導(dǎo)線規(guī)格確定以后，磁勢(shì)與電流密度有關(guān)。因此，根

（1），圖5所示直線也可看作磁勢(shì)與中點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的關(guān)系曲線，

的斜率即為漏磁系數(shù)σ。由此我們可以得出結(jié)論，當(dāng)導(dǎo)線規(guī)

和線圈幾何尺寸一定且鐵鎧未達(dá)飽和時(shí)，漏磁系數(shù) σ 為一常

它與電流密度或磁勢(shì)無關(guān)。

當(dāng)N=2708匝、δ =18cm、I=7A時(shí)，H=95.5kA/m，按

）式可算出螺線管磁系的漏磁系數(shù)σ=1.108。