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圖5 矩形介質(zhì)角點(diǎn)的B值與切面長(zhǎng)寬比的關(guān)系曲線圖5表示矩形介質(zhì)角點(diǎn)的 B值與介質(zhì)切面長(zhǎng)寬比關(guān)系。由圖可見(jiàn)，角點(diǎn)上的與介質(zhì)切面長(zhǎng)寬比基本呈線性關(guān)系。長(zhǎng)寬比越大，越大。當(dāng) B0 一定時(shí)，欲到大的磁捕集力需用長(zhǎng)寬大的介質(zhì)；因?yàn)榻橘|(zhì)切面長(zhǎng)比增大時(shí)，內(nèi)部退磁場(chǎng)減，從而使介質(zhì)磁化增強(qiáng)。圖6表示在 B0方向距介表面不同距離時(shí)各點(diǎn)磁場(chǎng)力BydBydy（取網(wǎng)格線i=62上點(diǎn)的BydBydy為代表）的變化。隨離介質(zhì)表面距離的增大磁場(chǎng)磁力先是急劇下降，而后變化緩。L/W越大，在磁場(chǎng)中一定點(diǎn)所產(chǎn)生的磁場(chǎng)磁力越大，L/W=7，其介質(zhì)表面的磁場(chǎng)磁力是L/W=1時(shí)的4.7倍。

開(kāi)放磁系磁場(chǎng)具有一般磁場(chǎng)的兩個(gè)重要性質(zhì)。 開(kāi)放磁系磁極（1）通過(guò)一個(gè)不包含電流封閉曲面的總磁通量為零，因?yàn)閳D1中一根磁力線是閉合線，所以進(jìn)入和穿出場(chǎng)空間某一封閉曲線的磁線條數(shù)應(yīng)相等；同時(shí)封閉曲本身由于沒(méi)有包含電流，也是沒(méi)有發(fā)散磁力線的源，所磁場(chǎng)的散度（介質(zhì)的導(dǎo)磁系數(shù)為1）為零，由于磁場(chǎng)強(qiáng)度H是向量，可以將它分解為沿坐標(biāo)軸的分H=Hx+Hy+Hz。對(duì)于圖1的磁極Hz=0。此時(shí)磁場(chǎng)的散度為divH=Hx（2）磁場(chǎng)強(qiáng)度 H沿任何閉合線的線積分等于通過(guò)該閉合線內(nèi)各∮上式中 δ 稱為磁場(chǎng)強(qiáng)度的旋度（用 rotH表示），它表示環(huán)流量對(duì)面積的變化程度。當(dāng)閉合線不包含電流時(shí)，δ =0，所以旋度為零，即 rotH=0

［K］e、［K′］e擴(kuò)展成N0階方陣，［A］e、［P］s擴(kuò)展成N

e

階列陣后再

加以合并，便可得到整個(gè)D域內(nèi)變分問(wèn)題的具體表達(dá)式。

式中［K］為擴(kuò)展后的［K］e和［K′］e合并而成。

這樣，我們已將變分問(wèn)題（5）轉(zhuǎn)化成多元函數(shù)極值問(wèn)題

式（21）。根據(jù)函數(shù)極值理論，極值存在的必要條件為

J

A(chǔ)i

=0 （i=1，2，…，N0）

13一章 磁選理論