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磁選過(guò)程希望離開(kāi)磁極表面等距離各點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度近于相

，使平行于極面運(yùn)動(dòng)的所有磁性顆粒都受到均等的磁力，不致

于某些點(diǎn)磁力弱而使磁性顆粒損失于尾礦中。這就要求磁場(chǎng)強(qiáng)

，不隨y而變，即磁力線(xiàn)在 y方向上的分布應(yīng)均勻，這只在 α

隨x變才能達(dá)到。

為滿(mǎn)足上述條件，必須：一，極頭形狀應(yīng)按等磁位線(xiàn)決定，

得磁力線(xiàn)垂直極面；第二，極寬與極間隙寬之比要適當(dāng)。

根據(jù)捷爾卡奇等人的研究認(rèn)為，極頭完全按等磁位線(xiàn)決定比

困難。一般可令極頭圓弧半徑r=0.4S（S———極距），極寬與

間隙寬之比值為1.0耀1.5。

［K］e、［K′］e擴(kuò)展成N0階方陣，［A］e、［P］s擴(kuò)展成N

e

階列陣后再

加以合并，便可得到整個(gè)D域內(nèi)變分問(wèn)題的具體表達(dá)式。

式中［K］為擴(kuò)展后的［K］e和［K′］e合并而成。

這樣，我們已將變分問(wèn)題（5）轉(zhuǎn)化成多元函數(shù)極值問(wèn)題

式（21）。根據(jù)函數(shù)極值理論，極值存在的必要條件為

J

A(chǔ)i

=0 （i=1，2，…，N0）

13一章 磁選理論

根據(jù) DLVO理論，顆粒系統(tǒng)總勢(shì)能取決于雙電層勢(shì)能VR 和

德華相互作用勢(shì)能VA：

VT=VR+VA （9

對(duì)于磁性顆粒之間的相互作用，Svoboda將 DLVO理論擴(kuò)展

立了磁絮凝理論模型，其總勢(shì)能為

VT=VR+VA+Vm （10

中：Vm 為顆粒之間的磁吸引能。

基于此，通過(guò)調(diào)節(jié)系統(tǒng)顆粒之間的相互作用可以使體系達(dá)到

宜分選的分散狀態(tài)。

強(qiáng)化分散的另一途徑是化學(xué)分散，即利用分散劑，分散劑的

散作用機(jī)理可以歸納為以下幾點(diǎn)：