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；鑄件在凝固過程中又不斷地釋放出結(jié)晶潛

熱，其斷面上存在著已凝固完畢的固態(tài)外殼、液固態(tài)并存的凝固區(qū)域和液態(tài)區(qū)，在金屬型中

凝固時還可能出現(xiàn)中間層。因此，鑄件與鑄型的傳熱是通過若干個區(qū)域進行的，此外，鑄型

和鑄件的熱物理參數(shù)還都隨溫度而變化，不是固定的數(shù)值等。將這些因素都考慮進去，建立

一個符合實際情況的微分方程式是很困難的。因此，用數(shù)學(xué)分析法研究鑄件的凝固過程時，

必須對過程進行合理的簡化。

在鑄件和鑄型的不穩(wěn)定導(dǎo)熱過程中，溫度與時間和空間的關(guān)系可用傅里葉導(dǎo)熱微分方程

描述：

可以看出，鑄件的溫度場隨時間而變化，為不穩(wěn)定溫度場。鑄件斷面上的溫度場

也稱溫度分布曲線。如果鑄件均勻壁兩側(cè)的冷卻條件相同，則任何時刻的溫度分布曲線

對鑄件壁厚的軸線是對稱的。溫度場的變化速率，即為表征鑄件冷卻強度的溫度梯度。

溫度場能更直觀地顯示出凝固過程的情況。

圖１３１所示是鑄件的凝固動態(tài)曲線，也是根據(jù)直接測量的溫度時間曲線繪制的：首先

圖１３１（ａ）上給出合金的液相線和固相線溫度，把二直線與溫度時間曲線相交的各點分

標(biāo)注在圖１３１（ｂ）（ｘ／Ｒ，τ）坐標(biāo)系上，再將各點連接起來，即得凝固動態(tài)曲線?？v坐標(biāo)

子ｘ是鑄件表面向中心方向的距離，分母Ｒ是鑄件壁厚之半或圓柱體和球體的半徑。因

固是從鑄件壁兩側(cè)同時向中心進行，所以ｘ／Ｒ＝１表示已凝固至鑄件中心。

。這是由于難熔化合物的結(jié)合

力強，在冷至熔點之前就及早地開始了原子集聚。對于

共晶成分合金，異類原子間不發(fā)生結(jié)合，而同類原子聚

合時，由于異類原子的存在所造成的阻礙，使它們聚合

緩慢，晶胚的形成滯后，故黏度較非共晶成分的低。

（３）夾雜　液態(tài)合金中呈固態(tài)的非金屬夾雜物的存

在使液態(tài)合金成為不均勻的多相系統(tǒng)，液體流動時內(nèi)摩

擦力增加。造成液態(tài)合金的黏度增加，如鋼中的硫化錳、

氧化鋁、氧化硅等。