強(qiáng)力永磁棒廠家

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由表1和圖5可見，螺線管中點場強(qiáng)與電流密度成正比。當(dāng)

匝數(shù)和導(dǎo)線規(guī)格確定以后，磁勢與電流密度有關(guān)。因此，根

（1），圖5所示直線也可看作磁勢與中點場強(qiáng)的關(guān)系曲線，

的斜率即為漏磁系數(shù)σ。由此我們可以得出結(jié)論，當(dāng)導(dǎo)線規(guī)

和線圈幾何尺寸一定且鐵鎧未達(dá)飽和時，漏磁系數(shù) σ 為一常

它與電流密度或磁勢無關(guān)。

當(dāng)N=2708匝、δ =18cm、I=7A時，H=95.5kA/m，按

）式可算出螺線管磁系的漏磁系數(shù)σ=1.108。

（5）長鏈分子分散劑吸附在礦物表面，具有吸附層的礦粒之

間產(chǎn)生相互排斥作用，即空間（位阻）效應(yīng)，阻礙了微粒間的相互

聚集，導(dǎo)致微粒的有效分散；

Bagchivold理論指出，當(dāng)分子長度為 L的高分子吸附于粒子

上以后，球形粒子之間的空間排斥勢能為

其中Z為一個高分子在粒子表面所占的面積。

當(dāng)?shù)V物粒子表面吸附分子層后，其粒子間的總勢能

由表2可知，理論計算值與實測值的相對誤差在0.15% 耀

.88%之間?？紤]到測量儀表本身精度及測定中的系統(tǒng)誤差，可

認(rèn)為，理論值與實測值是吻合得很好。

5 結(jié) 語

（1）在進(jìn)行鎧裝螺線管磁系設(shè)計時，可采用有限元法及預(yù)估

算法，精-確地計算螺線管內(nèi)腔中點場強(qiáng)及其他各點場強(qiáng)，并由

可確定該磁系的漏磁系數(shù)σ，進(jìn)而進(jìn)行磁勢的設(shè)計計算。

（2）對實測的計算結(jié)果表明，當(dāng)導(dǎo)線規(guī)格和螺線管幾何尺寸

變且鐵鎧未達(dá)飽和時，漏磁系數(shù)σ為一常數(shù)，與電流密度或磁

的大小無關(guān)。

（3）實測結(jié)果表明，理論計算值與實測值吻合，說明采用有

元法進(jìn)行鎧裝螺線管磁系的漏磁系數(shù)計算是可行的。